Amplituda hvilijske funkcije. Khvilovova funkcija i njen statistički zmíst. Vidite hvilovoí̈ funktsííí̈ i íí̈ kolaps. Nauka na pragu kvantne fizike

Bohr postulate

Planetarni model atoma omogućio je da se objasne rezultati daljeg istraživanja formiranja alfa čestica govora, protevinistički principi i poteškoće u određivanju stabilnosti atoma.
Prvi pokušaj da se inspiriše potpuno nova - kvantna - teorija atoma slomljen je 1913. godine. Niels Bohr. Vín je kao metaforu stavio na jedno mjesto empirijske pravilnosti linearnih spektra, Rutherfordov nuklearni model atoma i kvantni karakter vibriranja te glinene svjetlosti. Bohr je svoju teoriju zasnovao na Rutherfordovom nuklearnom modelu. Otpuštajući ga, elektroni kolabiraju oko jezgra u kružnim orbitama. Rukh na kolac da završi sa stalnim švedskim može biti brz. Takvo ubrzanje naboja je ekvivalentno opakom mlazu, koji stvara opako elektromagnetno polje u prostranstvu. Energija se ulijeva u stvaranje ovog polja. Energija polja može se stvoriti za račun energije Kulonove interakcije elektrona sa jezgrom. Kao rezultat toga, elektron je kriv za kolaps spirale i pad u jezgro. Prote dosvíd svídchit, scho atomi - luk stíykí osvíti. Jasno je da se rezultati klasične elektrodinamike, zasnovani na Maxwellovim linijama, ne zaustavljaju pred unutrašnjim atomskim procesima. Potrebno je poznavati nove zakone. U osnovu svoje teorije atoma Bor je stavio takve postulate.
Borov prvi postulat (postulat stacionarnih tabora): u atomima postoje stacionarni (nepromenjeni do godine) kampovi, u kojima oni ne menjaju energiju. Stacionarnim taborima atoma date su stacionarne orbite sa kojima se elektroni kolabiraju. Kretanje elektrona u stacionarnim orbitama nije praćeno razvojem elektromagnetnih talasa.
Ovaj postulat je super oštar u odnosu na klasičnu teoriju. U stacionarnom stanju atoma, elektron, koji kolabira u kružnoj orbiti, odgovoran je za majku diskretne kvantne vrijednosti impulsa.
Borov drugi postulat (pravilo frekvencije): kada se elektron kreće iz jedne stacionarne orbite u drugu, jedan foton ima energiju

jednaka razlika u energiji stacionarnih stacionarnih stanica (En i Em - prosječna energija stacionarnih stanica atoma do tog vremena industrijalizacije/oblaganja).
Prijenos elektrona iz stacionarne orbite pod brojem m u stacionarnu orbitu pod brojem n Potvrđujem tranziciju atoma u energiju Í̈m mlin sa energijom En (slika 4.1).

Mal. 4.1. Prije nego što objasnim Borove postulate

Kod En > Em foton će postati promiskuitetniji (prijelaz atoma će postati s više energije u stanje sa manje energije, tako da će prijelaz elektrona sa veće udaljenosti od jezgra orbite u najbližu ), na En< Еm – его поглощение (переход атома в состояние с большей энергией, т. е, переход электрона на более удаленную от ядра орбиту). Набор возможных дискретных частот

kvantne tranziciješto označava linearni spektar atoma.
Borova teorija je briljantno objasnila eksperimentalno linearni spektar vode.
Uspješnost teorije atoma oduzeta je cijenom razmatranja osnovnih odredbi klasične mehanike, kao da je više od 200 godina postala ludo pravedna. Za to je od male važnosti direktan eksperimentalni dokaz valjanosti Borovih postulata, posebno prvog - osnove stacionarnih stanica. Drugi postulat je moguć kao naslijeđe zakona održanja energije i hipoteza o osnovi fotona.
Njemački fizičari D. Frank i G. Hertz, koristeći metodu skraćivanja potencijala elektrona sa atomima plinova (1913), eksperimentalno su potvrdili osnovu stacionarnih stanja i diskretnost vrijednosti energije atoma.
Bez obzira na beskrajni uspjeh Borove koncepcije atoma vode, za koju je bilo moguće inducirati računsku teoriju spektra, stvoriti sličnu teoriju za napredovanje vode atoma helija na osnovu Borovog fenomena. Što se tiče atoma helija i sklopivih atoma, Borova teorija je dozvoljavala rad više od nekoliko (iako još važnijih) visnovki. Otkrovenje o pjesmama orbite, uz koje se elektron kolabira u Borove atome, izgledalo je mudrije. U stvari, mnogo elektrona u atomima može imati malo sna s mnogo planeta u svojim orbitama.
U ovom času, uz pomoć kvantne mehanike, možete se osloniti na bogatu zalihu hrane, koja će biti vrijedna snage atoma u bilo kojem elementu.

5. osnovni principi kvantne mehanike:

Khvilovljeva funkcija koja í̈í fizičkog čula.

Zimistu su jasna prednja dva paragrafa, koji sa mikročesticama uspostavljaju hvilyovy proces, koji izaziva nalet, na koji čestica u kvantnoj mehanici opisuje zdravstvenu funkciju, kako deponovati vrstu koordinata tog sata y(x, y, z, t). specifičan izgled y-funkcije određuju tabor dijela, priroda radnih snaga. Kao polje sile, kao čestica, stacionarna je, to je to. onda nije ustajao u satu y-funkcija se može kreirati gledajući dva spívmulnínív, jedan od njih leži u satu, a posljednji - u obliku koordinata:

Nadalí razglyatimemo manje stacionarni postati. y-funkcija će postati imovirnistoy karakteristika. Shchob objasni tse, očito misli dosit maly obsyag, u rasponu bilo koje vrijednosti y-funkcije, ali to je i dalje isto. Todí ymovirníst znakhodzhennya dWčestice u ovom obsyazí proporcionalne yoma i leže u kvadratu modula y-funkcije (kvadrat modula amplitude hvil de Broglie):

Zvídsi viplivaê zmíchny zmíst hvilovoí̈ funktíí̈:

Kvadrat modula funkcije hvilovoí̈ može imati osjećaj zadebljanja imovirnosti, tobto. određuje značaj dijela u jednom objektu u blizini tačke sa koordinatama x, y, z.

Usput integrirajući viraz (3.2), označavamo poznatost dijela u umu stacionarnog polja:

Yakshcho vídomo, scho se često nalazi u granicama obavezuju V, zatim integral od virazu (3.4), uzimajući za obsyag V, sam kriv za dorivnyuvati:

– Normiranje uma y-funkcije.

Da bi funkcija Hviljova postala objektivna karakteristika, ja ću postati mikročestice, može postojati terminal, nedvosmislen, neprekidan, skale mobilnosti mogu biti veće od jedan, mogu biti dvosmislene vrijednosti i mogu se mijenjati šišanjem. U takvom rangu, mikročestice su postajale sve više karakterizirane hvilijskom funkcijom. Dio mozhe butija otkriva se u nekoj tački prostora, u nekoj hviljovskoj funkciji kontrole od nule.

4.4.1. De Broljeva hipoteza

Važan korak u stvaranju kvantne mehanike bila je manifestacija slabe moći mikročestica. O ideji male snage prvi je raspravljao kao hipotezu francuski fizičar Louis de Broglie.

U fizici, teoriju je potresla bogata sudbina, za koju svjetlost postoji elektromagnetna zviždaljka. Međutim, nakon rada Plancka (termalno poboljšanje), Einsteina (foto efekat) i drugih, postalo je očigledno da korpuskularna snaga može lagano.

Objasniti deakove fizičke pojave, gledati na svjetlost kao na tok čestica-fotona. Korpuskularne moći svijeta se ne ukrštaju, već dopunjuju yogo hvilyove moći.

otzhe, foton je elementarni dio svijeta koji može imati određenu snagu.

Formula za impuls fotona

Prema de Broglieu, kolaps čestice, na primjer, elektrona, sličan je procesu dugog vjetra λ, koji je definiran formulom (4.4.3). Qi hvili poziv de Broglie's paper. Takođe, čestice (elektroni, neutroni, protoni, joni, atomi, molekuli) mogu pokazati moć difrakcije.

K.Davisson i L.Jermer prvi put su posumnjali na difrakciju elektrona na monokristalima nikla.

Šta se može zameriti snazi: šta se vidi iza malih čestica, kako se uspostavljaju maksimumi i minimumi tokom difrakcije malih čestica?

Proučavali smo difrakciju elektronskih snopova pri malom intenzitetu, odnosno desetak čestica, pokazali da se kod ovog elektrona elektron ne „razmazuje“ po različitim linijama, već se ponaša kao cijela čestica. Međutim, fleksibilnost difrakcije elektrona nakon nekoliko pravih linija je posljedica interakcije sa objektom difrakcije. Najznačajniji pogodak elektrona je blizu tog mjeseca, dok iza rozrachunk-a pokazuje maksimume difrakcije, najmanji pogodak je u mjesecu minimuma. Otzhe, hvilyoví moć pritamanní poput tima elektrona, i th kože elektrona okremo.

4.4.2. Khvilovljeva funkcija i njen fizički osjećaj

Dakle, kao i kod mikročestice, moguće je uspostaviti proces fluktuacije, koji izaziva nalet, tada se tabor čestica u kvantnoj mehanici opisuje funkcijom mikročestica, kao što je da leži u koordinatama i satima: .

Ako je polje sile, koje je podijeljeno na čestice, stacionarno, tako da ne može ležati u satu, onda se ψ-funkcija može predstaviti u obliku dva dodatna množitelja, od kojih jedan leži u satu, a drugi vrsta koordinata:

Zvídsi viplivaê zmíchny zmíst hvilovoí̈ funktíí̈:

4.4.3. Spivvídshenie neimenovanja

Jedna od važnih odredbi kvantne mehanike je pojava beznačajnosti, koju je predložio W. Heisenberg.

Neka se odmah promijeni položaj te količine gibanja čestice, u slučaju netačnosti u oznaci apscise i projekcije količine gibanja na cijelu apscisu, jednak je Δx i Δr x.

U klasičnoj fizici ne postoje uobičajena razgraničenja, koja se mogu ograditi sa određenim stepenom tačnosti odjednom, poput jedne, ili čak druge vrednosti, do Δx→0 i Δrx→0.

Kvantna mehanika ima fundamentalno drugačiju situaciju: Δx í Δr x

Formule (4.4.8), (4.4.9) se pozivaju konotacije.

To se može objasniti jednim modelskim eksperimentom.

Kada se posmatra fenomen difrakcije, brutalno se poštovalo da promena širine linije tokom difrakcije treba da dovede do povećanja širine centralnog maksimuma. Sličan fenomen će biti i sa difrakcijom elektrona na prorezu u podacima modela. Promjena širine jaza znači promjenu x (slika 4.4.1), kako bi se došlo do većeg "razmazivanja" snopa elektrona, odnosno do veće beznačajnosti impulsa i glatkoće od čestica.

Mal. 4.4.1 Objašnjenje do neznanja.

Spivvídshenie neznachennosti se može oporezovati po viđenju

de ΔE - beznačajnost energije trenutnog stanja sistema; Δt - interval od jednog sata, sa nekom vrstom istezanja. Spivvídnoshennia (4.4.10) znači da ću za manje od sat vremena biti temelj sistema, što više neće biti poznata vrijednost energije. Energetski odnosi E1, E2, itd. mayut širine (Sl. 4.4.2)), koji treba da se deponuje u času promene sistema na stanici, što potvrđuje da je jednak.

Mal. 4.4.2 Energetski odnosi E1, E2, itd. za pranje širine deak.

"Proširenje" nivoa dovodi se do beznačajnosti energije ΔE vibrirajućeg fotona te frekvencije Δν kada sistem prelazi sa jednog energetskog nivoa na drugi:

,

de m-masa čestice; ; E í E n -í̈í̈ upravo ta potencijalna energija (potencijalna energija je određena poljem sile, u kojem se nalazi dio, a za stacionarni pad ne leži u satu)

Ako se čestica kreće više od đako linije, na primjer, uzdovzh osi OH (jednodimenzionalna fluktuacija), tada će Schrödingerova linija jednostavno zapjevati i nabubriti na prvi pogled

(4.4.13)

Jedna od najjednostavnijih aplikacija za Schrödingerove pobjede je rješenje problema kretanja čestica u jednodimenzionalnoj potencijalnoj jami.

4.4.5. Zastosuvannya Schrödingerov žar za atom na dan. kvantni brojevi

Dovoljan je opis stanja atoma i molekula uz pomoć Schrödingerove revnosti preklopiti zadatke. Većina jednostavno neće biti istinita za jedan elektron, koji se nalazi u polju jezgra. Takvi sistemi podržavaju atom vode i vodene jone (jednokratna jonizacija atoma helijuma, zatim dvokratna jonizacija atoma litijuma). Međutim, na isti način preklapamo narudžbu, tako da možemo zaobići samo istu vrstu hrane.

Ispred Schrödingerove linije (4.4.12), sljedeći korak je uvođenje potencijalne energije, kao za dva međusobno kompatibilna točkasta naboja - pojavljuju se e (elektron) i Ze (jezgro), koji se nalaze na liniji r u vakuumu. ovim redoslijedom:

Tsej vislav ê vyslennyam rivnyannia Schrödinger i opet zbígaêtsya vídpovídny formula Borove teorije (4.2.30)

Slika 4.4.3 prikazuje jednake moguće vrijednosti ukupne energije atoma vode (E1, E2, E3, itd.) i graf akumulacije potencijalne energije En u obliku stanice između elektrona i jezgro. Sa rastom kvantnog broja glave n, r raste (Div.4.2.26), a stvarna (4.4.15) ta potencijalna energija ide na nulu. Kinetička energija je takođe nula. Osjenčano područje (E>0) pokazuje prisustvo slobodnog elektrona.

Mal. 4.4.3. Prikazana je jednaka moguća vrijednost ukupne energije atoma u vodi
taj raspored taloženja potencijalne energije u obliku stanice između elektrona i jezgra.

Još jedan kvantni broj - orbitalni l, kao za dato n možete dobiti vrijednosti 0, 1, 2, ...., n-1. Ovaj broj karakterizira orbitalni moment i zamah L i elektrona u jezgru:

Četvrti kvantni broj - spin m s. Može uzeti više od dvije vrijednosti (±1/2) i karakterizirati moguće vrijednosti projekcije spina elektrona:

Tabor elektrona u atomima íz datim n i l označen je kao ofanzivni rang: 1s, 2s, 2p, 3s í itd. Ovdje cifra označava vrijednost kvantnog broja glave, a slovo označava orbitalni kvantni broj: simbolima s, p, d, f daju se vrijednosti l = 0, 1, 2. 3 i tako dalje.

korpuskularno - mekani dualizam u kvantnoj fizici se često opisuje kao dodatna skalabilna funkcija ($\psi (\overrightarrow(r),t)$-psi-funkcija).

Zakazivanje 1

Khvilovljeva funkcija- tse funktsíya, yak vikoristovuêtsya u kvantnoj mehanici. Vaughn potpisuje kamp sistema, kao da je moguće proširiti prostor. Vaughn, ja ću postati vektor.

Tsya funktsíya je složena i formalno maê hvilyoví vlastivostí. Rukh budi kao dio mikrokosmosa određivanja movirničkih zakona. Rozpodíl ymovírností vyyavlyaêêêêêêêêêêêêêêêêêêê u času ponašanja velikog kolkostí vorezhen (vymíryuvan) ili veliki brojčestice. Subtraktivna ruža bila je slična ruži intenziteta zviždanja. Stoga je u mjesecima maksimalnog intenziteta određen maksimalan broj čestica.

Skup argumenata u funkciji hvilovoí̈ određuje njenu reprezentaciju. Dakle, možete imati da se koordinate ne pojavljuju: $\psi(\overrightarrow(r),t)$, impuls ne ovako: $\psi"(\overrightarrow(p),t)$ itd.

U kvantnoj fizici, metoda nije postavljanje tačnosti prenosa podjele, već procjena imovirnosti druge pododjele. Poznavajući veličinu fluidnosti, znamo prosječnu vrijednost fizičkih veličina. Khvilova funkcija vam omogućava da upoznate slične mogućnosti.

Dakle, prisustvo mikročestice u prisustvu dV objekta u trenutku t može se definisati kao:

de $\psi^*$- funkcija je kompleksno povezana sa funkcijom $\psi.$

Imovirnist je veličina koja se može zaključiti iz eksperimenta. Za sada, funkcija hvil-a nije dostupna za čuvanje, oskilki neće biti složeni (za klasičnu fiziku, parametri koji karakterišu stanicu često su dostupni za čuvanje).

Umovljevo normiranje $\psi$-funkcija

Khviljovljeva funkcija je dodijeljena s tačnošću do konstantnog konstantnog množitelja. Ova činjenica ne odgovara standardu, jer je opisana $\psi$-funkcija. Međutim, funkcija hvilyova je odabrana u takvom rangu da zadovoljava mentalnu normu:

uzmemo deintegral preko cijelog prostora ili regije, u kom slučaju hvilijska funkcija nije jednaka nuli. Umova standardizacija (2) označava one koje su u svim regijama de $\psi\ne 0$ često pouzdane. Khvilovljeva funkcija, budući da je ukorijenjena normalizacija uma, naziva se normalizirana. Ako je $(\left|\psi\right|)^2=0$, onda umova znači da se često u području istraživanja ne pjeva.

Tip normalizacije (2) je moguć sa diskretnim rasponom njegovih vrijednosti.

Umova normalizacija može biti nemoguća. Dakle, yakscho $\psi$ je funkcija de Broglieovog ravnog bogohuljenja i pokretljivost dijela dijela je ista za sve tačke prostora. Dani vipadki izgledaju kao idealan model, u takvom dijelu sjajno, ali neka prostor bude bez prostora.

Princip superpozicije Hvilove funkcije

Ovaj princip je jedan od glavnih postulata kvantne teorije. Ovo je smisao za ofanzivu: ako je za trenutni sistem moguće postati, što je opisano hvili funkcijama od $\psi_1\(\rm i)\$$\psi_2$, onda je za trenutni sistem to moguće:

de $ C_ (1 \) í \ C_2 $ - konstantni koeficijenti. Princip superpozicije je empirijski potvrđen.

Možete govoriti o preklapanju, bilo da se radi o količini kvantnih stanica:

gdje je $(\left|C_n\right|)^2$ izgled onoga što se sistem pojavljuje u kampu, što je opisano mentalnom funkcijom $\psi_n.$

Stacionarne stanice

U kvantnoj teoriji posebnu ulogu imaju stacionarne stanice (ostanak u svim fizičkim parametrima, koji se čuvaju, ne mijenjaju se u satu). (Sama funkcija hvil-a je u osnovi neopravdana). Na stacionarnoj stanici funkcija $\psi$- može izgledati:

de $\omega =\frac(E)(\hbar )$, $\psi\left(\overrightarrow(r)\right)$ nije deponovan u pravo vreme, $E$ je energija dela. Nakon (3) hvil-ove funkcije skalabilnosti ($P$) je brzi sat:

Z fizičke vlasti Stacionarne stanice su praćene matematičkim eksponentima do Hvilove funkcije $\psi\left(\overrightarrow(r)\right)\to \ (\psi(x,y,z))$.

Matematičke fluktuacije hvilovoí̈ funkcija za stacionarne mlinove

$\psi\left(\overrightarrow(r)\right)$ - funkcija je odgovorna za sve tačke:

• neprekidan,
• nedvosmisleno,
• Kintseva.

Ako potencijalna energija može porasti iznad površine, tada će na sličnim površinama funkcija $psileft(overrightarrow(r)right)$ i njena prva vjerovatno ostati neprekinuta. U oblasti prostora, depotencijalna energija postaje neiscrpna, $\psi\left(\overrightarrow(r)\right)$ je podložan nuli. Kontinuitet funkcije $\psi\left(\overrightarrow(r)\right)$ znači da je na bilo kom kordonu u regionu $\psi\left(\overrightarrow(r)\right)=0$. Svesnost je postavljena na privatne nasumične funkcije ($\frac(\partial \psi)(\partial x),\ \frac(\partial \psi)(\partial y),\frac(\partial \psi)(\partial z ) $).

guza 1

Menadžer: Za decimalni dio, hvilijska funkcija je postavljena na oblik: $ \ psi = \ frac (A) (r) e ^ (- (r) / (a)) $, de $ r $ - pomakni se iz dijela do centra sile (slika 1) , $a = const $. Provjerite mentalnu standardizaciju, pronađite koeficijent normalizacije A.

Mala 1.

Rješenje:

Zapišimo mentalni standard za naš pogled na pogled:

\[\int((\left|\psi\right|)^2dV=\int(\psi\psi^*dV=1\left(1.1\desno)))\]

de $dV=4\pi r^2dr$ (Div.Sl.1 Iz uma uma da zadatak ima sfernu simetriju). Iz misli šefa maêmo:

\[\psi=\frac(A)(r)e^(-(r)/(a))\to \psi^*=\frac(A)(r)e^(-(r)/(a ))\lijevo(1.2\desno).

Predstavimo $dV$ i neke funkcije (1.2) kao mentalnu normu:

\[\int\limits^(\infty )_0(\frac(A^2)(r^2)e^(-(2r)/(a))4\pi r^2dr=1\left(1.3\ )desno).)\]

Izvršimo integraciju na lijevom dijelu:

\[\int\limits^(\infty )_0(\frac(A^2)(r^2)e^(-(2r)/(a))4\pi r^2dr=2\pi A^2a = 1\lijevo(1.4\desno).)\]

Iz formule (1.4) koeficijent je:

prijedlog:$A=\sqrt(\frac(1)(2pi a)).$

guza 2

Menadžer: Koje je najveće stanje ($r_B$) elektrona u jezgru, kao Hvillian funkcija, kao opis glavnog stanja elektrona u atomu, može se dodijeliti kao: $\psi=Ae^(-( r)/(a))$, de $ r$ - hodanje elektrona do jezgra, $a$ - prvi bolivijski radijus?

Rješenje:

Sastavili smo formulu koja ukazuje na mogućnost prisustva mikročestice u opsesiji $dV$ u trenutku $t$:

de $dV=4\pi r^2dr.\ $Ostalo, možda:

Za takav vipad, $p=\frac(dP)(dr)$ se može napisati kao:

U svrhu najvažnije promjene, idemo $\frac(dp)(dr)$ do nule:

\[(\left.\frac(dp)(dr)\right|)_(r=r_B)=8\pi rA^2e^(-(2r)/(a))+4\pi r^2A^ 2e^(-(2r)/(a))\left(-\frac(2)(a)\desno)=8\pi rA^2e^(-(2r)/(a))\left(1- \frac(r)(a)\right)=0(2.4)\]

Rješenja $8\pi rA^2e^(-(2r_B)/(a))=0\ (\rm at)\ r_B\do \infty $

POGREŠNA FUNKCIJA, u KVANTNOJ MEHANICI, funkcija koja vam omogućava da saznate nepomičnost činjenice da je kvantni sistem u trenutnom stanju s u trenutku t. Zvuk napisan: (s) ili (s, t). Khviljovljeva funkcija je pobjednička u redovima SCHREDINGER-a. Naučno-tehnički enciklopedijski rečnik

DOBRA FUNKCIJA Moderna enciklopedija

Khvilovljeva funkcija- HVILNA FUNKCIJA, u kvantnoj mehanici, glavna veličina (složena na složen način), koja opisuje stanje sistema i omogućava vam da saznate dinamiku i prosječne vrijednosti fizičkih veličina, koje karakteriziraju sistem. Kvadrat Khvilovskog modula. Ilustrativni enciklopedijski rječnik

DOBRA FUNKCIJA- (vektor postaje) u kvantnoj mehanici glavna veličina koja opisuje stanje sistema i omogućava vam da znate prosječnu vrijednost fizičkih veličina koje karakteriziraju. Kvadrat modula hvilovoí̈ funkcije dobrote datog. Veliki enciklopedijski rječnik

DOBRA FUNKCIJA- u kvantnoj mehanici (amplituda kretanja, vektor postaje), vrijednost koja opisuje stanje mikroobjekta (smreka, proton, atom, molekul) pa čak i kvanta. sistemima. Opis mikro-objekta za pomoć St f. maj… … Physical Encyclopedia

mekana funkcija- - [L.G.Sumenko. Englesko-ruski rječnik informacionih tehnologija. M.: DP TsNDIS, 2003.] Teme informacione tehnologije EN talasna funkcija… Tehnički prevod Dovídnik

mekana funkcija- (amplituda kretanja, vektor postaje), u kvantnoj mehanici, glavna veličina koja opisuje stanje sistema i omogućava vam da znate tečnost i prosječnu vrijednost fizičkih veličina koje ga karakteriziraju. Kvadrat modula hvilijske funkcije je dobar. Enciklopedijski rječnik

mekana funkcija- banginė funkcija statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. talasna funkcija vok. Wellenfunktion, f rus. hvilijska funkcija, f; loša funkcija, f pranc. fonction d’onde, f … Fizikos terminų žodynas

mekana funkcija- banginė funkcija statusas T sritis chemija apibrėžtis Dydis, apibūdinantis mikrodalelių ar jų sistemų fizikinę būseną. atitikmenys: engleski valna funkcija. meka funkcija… Chemijos terminų aiskinamasis žodynas

DOBRA FUNKCIJA- Složena funkcija koja opisuje kvantno stanje. sistemi i scho vam omogućavaju da upoznate imovirnosti i porivn. vrijednosti karakterizira to fiz. količine. Kvadratni modul St f. Postat ću bolja osoba, to V.F. zvuk pa amplituda ...... Prirodna nauka. Enciklopedijski rječnik

Knjige

• , B. K. Novosadiv. Monografija je posvećena najnovijoj evoluciji kvantne teorije molekularnih sistema, kao i savršenstvu finih linija u nerelativističkoj i relativističkoj kvantnoj mehanici molekula... Kupite za 882 grivna.
• Metode i matematička fizika molekularnih sistema , Novosadov B.K.

Bilo da se radi o mikročestici - uspostavljanju posebne vrste, u koju će ući i čestica, i dašak. Vidminističke mikročestice u stanju gušenja leže u tome što izgledaju kao da nisu u redu. Na primjer, niko nije otkrio pivelektron. U isto vrijeme, možete podijeliti krhkost na dijelove, a zatim ćemo uzeti kožni dio kreme.

Važnost mikročestice u kvantnoj mehanici u slučaju velike mikročestice je zbog činjenice da ne može odjednom promijeniti vrijednosti koordinata i momenta, tako da razumijevanje putanje za mikročesticu ima smisla.

Rozpodíl ymovírností znahodzhennya čestit u datom trenutku do sata u deyakíy regiji prostranstvo da opiše hvilovu funkciju (x, y, z , t) (Psy-funkcija). Ymovirnist dP ono što se često nalazi u elementu volumena dV, proporcionalno
Ja ću se obavezati na element dV:

dP =
dV.

Fizički osjećaj može funkcionirati sam
, A kvadrat íí̈ modula je kvaliteta imovirnosti. Označava mogućnost promjene dijela prostora u ovoj tački.

Khvilovljeva funkcija
Ja ću postati glavna karakteristika mikro-objekata (mikro-čestica). Uz pomoć u kvantnoj mehanici, oni mogu izračunati prosječne vrijednosti fizičkih veličina, kao način karakterizacije podataka objekta, koji se obavljaju na stanici, što je opisano hvilijskom funkcijom
.

3.2. Princip beznačajnosti

U klasičnoj mehanici, čestice su date koordinatama, impulsom i energijom. To su dinamičke promjene. Nemoguće je opisati mikročesticu s takvim dinamičkim promjenama. Posebnost mikročestica je da se uz sve promjene pojavljuju u slučaju smrti jednog znaka. Na primjer, dio X i komponentu impulsa R X. Beznačajna vrijednost Xі R X zadovoljan

(3.1)

– manja nekonzistentnost koordinate Δ Xšto je veća beznačajnost impulsa Δ R X, i navpak.

Spivvidnosheniya (3.1) naziva se spívívídnennia Heisenbergovom beznačajnošću i oduzeta je 1927.

Vrijednosti Δ X i Δ R X nazivaju se kanonski primljenim. Dobro kanonski dobijeno ê Δ at i Δ R at, itd.

Heisenbergov princip beznačajnosti je da se kaže: povećanje beznačajnosti vrijednosti dvije uzastopne promjene ne može biti za red veličine manje od Planckove stvarne vrijednosti. ħ.

Energija tog sata je kanonski dobijena, dakle
. Tse znači da je energija dodijeljena s preciznošću Δ E može trajati sat vremena:

Δ t ~ ħ/ Δ E.

Značajna vrijednost koordinata X mikročestice, koje mogu slobodno da lete, postavljajući prorez širine Δ na njenom putu X, raztašovanu okomito na pravac čestice. Prije prolaska dijela kroz otvor íí̈ skladišta impuls R X može biti precizniji, R X= 0 (razmak je okomit na vektor momenta), tako da je neimpuls jednak nuli, Δ R X= 0, zatim koordinata Xčestice su neobeležene (slika 3.1).

At trenutak prolaska dijela kroz prorez pozicije se mijenja. Zamjena nove beznačajnosti koordinata XΔ X, i impuls Δ R X .

Zaista, nakon difrakcije, to je poput nepokretne stvari koja se često ruši usred kuta 2 φ , de φ - Kut, što je u skladu sa prvim difrakcijskim minimumom (maksimumi viših redova su neprikladni, jer je njihov intenzitet mali jednak intenzitetu centralnog maksimuma).

U ovom rangu beznačajnošću se proglašava:

Δ R X =R grijeh φ ,

ale grijeh φ = λ / Δ X- Tse umove prvog minimuma. Todi

Δ R X ~ rλ/Δ X,

Δ XΔ R X ~ rλ = 2πħ ≥ ħ/ 2.

Spivvídshenie neznachennosti pokaê, kakav svijet može biti koristuvatisya razumijevanje klasične mehanike stotina mikročestica, zokrema, s određenim nivoom tačnosti, možete govoriti o putanji mikročestica.

Kretanje duž putanje karakteriziraju sing vrijednosti brzine dijela i koordinate sata kože. Zamena zamenika R X Viraz za Impulse
, možda:

–

što je veća masa čestice, što je manje beznačajnosti, manje koordinata i brzine, to je tačnije razumijevanje putanje.

Na primjer, za mikročesticu veličine 1 10 -6 m beznačajni Δx i Δ idite na međupreciznost vimiryuvannya tsikh vrijednosti, a kretanje čestica nije isto što i kretanje putanje.

Spivvídshenie neznachennosti je fundamentalna postavka kvantne mehanike. Vono vam, na primjer, dozvoljava da objasnite da elektron ne pada na jezgro atoma. Padajući na tačkasto jezgro, yakby elektron, njegove koordinate i zamah su poprimili pet (nula) vrijednosti, što je suludo sa principom beznačajnosti. Ovaj princip je važan, tako da je beznačajnost elektronske koordinate Δ r ta beznačajnost za impuls Δ R zadovoljan

Δ rΔ str ≥ ħ/ 2,

to značenje r= 0 je nemoguće.

Energija elektrona u atomu bit će minimalna pri r= 0 і R= 0, za procjenu najmanje moguće energije, Δ r ≈ r, Δ str ≈ str. Todi Δ rΔ str ≥ ħ/ 2, a za najmanju vrijednost beznačajnosti može:

to je manje od reda veličine da kliknemo, što je uključeno u spívvídshennya, tako da se množitelj može dodati. Kome je to moguće
, zvijezde r = ħ/r. Energija elektrona u atomima vode

(3.2)

Mi znamo r, na kojoj energiji E minimalno. Diferencijalno (3.2) i izjednačiti sa nulom:

,

Brojčani množitelji su eliminisani od bilo koga. Zvídsi
- Radijus atoma (radijus prve bovijanske orbite). Možda zbog energije

Moglo bi se pomisliti da bi uz pomoć mikroskopa trebalo biti u stanju označiti tabor dijela i uništiti princip beznačajnosti. Prote mikroskop vam omogućava da odredite položaj dijela na vrijeme, do posljednjeg zvižduka zamjenske svjetlosti, tobto. Δ x ≈ λ, Ale jer Δ R= 0, tada ∆ RΔ X= 0 zar princip beznačajnosti nije pobjednički?! Chi so tse?

Mi sijamo svjetlošću, a svjetlost, zgidno sa kvantnom teorijom, nastaje od fotona impulsom. p =k/λ . Da bi se otkrila čestica, ona je kriva za lutanje, inače će jedan od fotona snopa svjetlosti izblijedjeti ako hoćete. Otzhe, čestice će biti prijenosi impulsa, koji uzimaju domet h/λ . U ovom rangu, u trenutku čuvanja dijela beznačajnosti koordinate x ≈ λ beznačajnost impulsa može biti Δ p ≥h/λ .

Množenjem vrijednosti beznačajnosti uzimamo:

–

princip beznačajnosti pobjeđuje.

Proces povezivanja sa objektom koji se izvrće naziva se pomirenje. Ovaj proces se odvija na otvorenom prostoru za sat vremena. Važna je razlika između zamjene dodataka s makro- i mikro-objektima. Odnos između vezanosti i makroobjekta, odnos između dva makroobjekta, precizno je opisan zakonima klasične fizike. Uz to, možete vvazhat da dodatak ne otima predmet injekcije, da se borite, ali ova injekcija nije dovoljna. U slučaju interakcije sa mikro-objektima, situacija će biti drugačija. Proces fiksiranja prve pozicije mikročestica treba uvesti do njenog impulsa promjene, jer je nemoguće raditi jednako nuli:

Δ R X ≥ ħ/ Δ X.

Stoga, nakon izlijevanja priloga na mikročesticu, nemoguće je vvazhat male i nevažne, dodatak mijenja stanje mikroobjekta - kao rezultat toga, klasične karakteristike dijela (impuls i in.) izgledaju kao zadaci samo kod. granice, isprepletene spivvídnoshennyam beznačajnosti.